Ariketak#

Testuingurua

1. ARIKETA

Aztertu beharreko gasaren presio konstanteko bero-ahalmenaren tenperaturarekiko mendekotasuna honako ekuazio honek adierazi du:

c_{p} = a + b θ - \frac{c}{θ^{2}}

Adierazpen horretan, $a$ , $b$ eta $c$ konstanteak dira.

Aipatutako gasaren $n$ molei presio konstanteko prozesu eragin diogu, $θ_{i}$ hasierako tenperaturatik eta $θ_{f}$ bukaerako tenperaturaren artekoa bera: zenbat bero trukatu da?

Emaitza

Testuingurua

2. ARIKETA

Metal baten tenperatura txikietako bero-ahalmen molarraren tenperaturarekiko mendekotasuna honako ekuazio honek adierazi du:

c = \frac{a}{Θ^{3}} θ^{3} + b θ

Adierazpen horretan, $a$ , $Θ$ eta $b$ konstanteak dira.

Demagun metalaren $0.01 Θ$ tenperaturatik $0.02 Θ$ tenperaturara aldatu dugula solidoaren tenperatura; zenbat bero trukatu da?

Emaitza

Testuingurua

3. ARIKETA

Aztertuko dugn gasaren 1 moli dagokio egoera-ekuazioa honako hau da:

(p + \frac{a}{v^{2}}) (v - b) = R θ

Adierazpen horretan, $v$ da bolumen molarra. Gainera, gasaren barne-energia molarraren adierazpena hauxe da:

u = c θ - \frac{a}{v}

Adierazpen horretan, $a$ , $b$ eta $c$ konstanteak dira.

Lortu bero-ahalmenak: $c_{p}$ eta $c_{v}$

Emaitza

Testuingurua

4. ARIKETA

Solido monoatomiko baten egoera-ekuazioetako bat honako hau da:

p v + f (V) = Γ (u - u_{0})

Adierazpen horreten, $v$ da bolumen molarra; eta $Γ$ eta $u_{0}$ , konstanteak.

Frogatu honako hau:

Γ = \frac{β v}{c_{V} κ_{T}}

Adierazpen horretan, $κ_{T}$ da konprimigarritasun koefiziente isotermoa.

Grüneisen-ek lortu zuen lehen aldiz ekuazio hori.

Emaitza

Testuingurua

5. ARIKETA

Gas paramagnetiko baten kasuan, lortu:

honako adierazpen hau:

δ Q = {(\frac{\partial U}{\partial θ})}_{V, M} d θ + ⌈ {(\frac{\partial U}{\partial V})}_{M, θ} + p] d V + [{(\frac{\partial U}{\partial M})}_{θ, V} - μ_{0} H] d M

bero-ahalmenen adierazpenak: $C_{V, M}, C_{V, H}, C_{p, M}$ y $C_{p, H}$

Emaitza

Testuingurua

6. ARIKETA

Lortu taulako adierazpenak:

Sistema	Aldagai estentsibo konstanteko bero-ahalmena	Aldagai intentsibo konstanteko bero-ahalmena
Sitema elastikoa: luzatutako burdin haria	$C_{L} = {(\frac{\partial U}{\partial θ})}_{L}$	$C_{τ} = {(\frac{\partial U}{\partial θ})}_{τ} - τ L α$
Solido paramagnetiko: Curie-ren egoera-ekuazioa betetzen du	$C_{M} = {(\frac{\partial U}{\partial θ})}_{M}$	$C_{H} = {(\frac{\partial U}{\partial θ})}_{H} + \frac{M^{2}}{C_{C}^{'}}$

Curie-ren egoera-ekuazioa honako hau da: $M = \frac{C_{C}^{'}}{T} H$ ; Zemansky liburuko $[2 - 13]$ ekuazioa.
1. Ley de Curie-Weis
2. Cuie-Weis Law

Emaitza